Главная --> Справочник терминов


Экспериментально измеренных В табл.12 представлены результаты воздушной конверсии в опытно-промышленном реакторе /59/. Эксперименты проводились при холодном и нагретом до 500° воздушном дутье при различных коэффициентах расхода воздуха ( <х = 0,46 * 0,33). Содержание сажи в продуктах конверсии было во всех режимах незначительным и не превышало 0,17 г/м3 сухого газа. Во многих режимах сажа совсем не обнаруаш-валась.Предотвращалось выделение сажи также добавкой небольшого количества пара (пар : газ = 0,1 ч- 0,13). Применение специальной горелки позволяет вести процесс как с очагом горения, так и без него. Работа с очагом горения применяется также при разогреве катализатора. Измерение концентрации продуктов сгорания, поступающих в слой катализатора, показывает, что в факеле взаимодействуют "Ъ% кислорода и 50% метана. В этих продуктах содержится вдвое больше водяного пара, чем на выходе из слоя катализатора.

Эксперименты проводились следующим образом: предварительно насыщенные парами воды цеолиты марки NaX (mcyx=102...103r, твлк151г) и марки NaA (mcyx=94,7r, mM=120,9r) загружают в кварцевый реактор (диаметр 40 мм), имеющий штуцеры для подачи и отвода инертного носителя - азота.

В Приложении для ряда промышленных полимеров приведены константы моделей степенной жидкости (Эллиса и Керри), определенные из зависимостей lg т) от lg Y. Эксперименты проводились на капиллярном вискозиметре «Инстрон» с капиллярами LID ** 40 и LID •* 8. Данные при низких скоростях сдвига рассчитаны по правилу Кокса и Мерца [35] из динамических экспериментов. Это правило также обсуждается в Приложении А.

Эксперименты проводились по следующей программе: образцы извлекали и проводили испытание их по истечении 3, 6, 9, 12, 24, 36, 48 месяцев в морских условиях и через 50 часов в везерометре и камере ИП-1-3, причем для определения каждой характеристики испытывалось не менее трех образцов.

Интересный способ утилизации малосернистых газов, полученных при регенерации аминов, предложен в работе [36]. Этот способ основан на неравномерности выделения H2S и СО2 из раствора в условиях десорбера. На опытной установке Му-барекского ГПЗ определяли характер изменения концентраций H2S и ОСЬ по высоте десорбера в растворе МЭА (рис. 2.10). Эксперименты проводились в следующих условиях: концентра-

Первые исследования усталостного поведения нанокристалли-ческой Си, полученной компактированием, были недавно осуществлены в работе [365]. Эти эксперименты проводились с целью исследования стабильности внутренней структуры при повторяющихся сжимающих нагружениях. Как известно, эволюция микроструктуры при усталостных испытаниях происходит в первую очередь благодаря движению дислокаций в прямом и обратном направлениях. В этом смысле циклические испытания на растяжение и сжатие представляются подходящими для исследования таких основных усталостных свойств, какими являются циклическое упрочнение и эффект Баушингера. Исследования этих явлений имеют целью установить механизмы деформации в наноструктурных материалах.

ИДА, НТА, ЭДТА, ДТПА Эксперименты проводились в кислых водных рас-

Эксперименты проводились в цилиндрическом реакторе, в

Эксперименты проводились с различными смесями кисло-

Эксперименты проводились при 2-х энерговкладах: Ji =

Интересный способ утилизации малосернистых газов, полученных при регенерации аминов, предложен в работе >[36] Этот способ основан на неравномерности выделения H2S и СО2 из раствора в условиях десорбера. На опытной установке Му-барекского ГПЗ определяли характер изменения концентраций H2S и СО2 по высоте десорбера в растворе МЭА (рис. 2.10). Эксперименты проводились в следующих условиях: концентра-

полимера; М— молекулярная масса звена. Рассчитанные таким образом значения УК для некоторых полимеров представлены в табл. 7. Они всегда больше экспериментально измеренных значений удельных объемов полимера У„. Разность между V'n и VM представляет собой величину

Пользуясь уравнением (14.11), можно на основании экспериментально измеренных коэффициентов распределения вычислить кажущиеся молекулярные веса различных растворителей; такое вычисление было проведено

Оценка фазового состояния компонентов в смеси ПЭНД и полиоксиметилена, проведенная на основании измерений плотности системы при 20 °С и теплоемкости в интервале температур 30—130 °С, показала [431], что при малых (до 3%) содержаниях каждого полимера в смеси на термограммах наблюдается лишь эндотермический пик, соответствующий плавлению основного компонента, в то время как при сравнимых количествах (1:1) обоих полимеров отмечаются два пика плавления, температуры которых соответствуют температурам плавления исходных компонентов. Этот результат подтверждает термодинамическую несовместимость ПЭ и ПОМ. На рис. V. 15 приведены графики зависимости плотности и теплот плавления в расчете на чистый компонент в зависимости от состава смеси. Из приведенного рисунка видно, что указанные зависимости немонотонны. В области малых (0,5—3%) содержаний ПОМ плотность смеси существенно превышает значение, соответствующее правилу аддитивности; теплота плавления ПЭ (т. е. степень кристалличности) также превышает соответствующее значение для исходного образца. Принимая во внимание, что температура максимальной скорости кристаллизации ПОМ лежит выше температуры плавления ПЭ (по нашим данным, около' 150°С), положительный инкремент плотности смесей в указанном диапазоне концентраций ПОМ можно объяснить возрастанием степени кристалличности ПЭ в результате зародышеобразующего действия дисперсных частичек ПОМ. При дальнейшем увеличении содержания ПОМ плотность смесей оказывается меньшей аддитивного значения, вплоть до содержания ПОМ 99,5%. Этот результат можно было бы объяснить резким уменьшением степени кристалличности ПОМ, кристаллизация которого протекает в присутствии расплавленного ПЭ, однако значения плотности, рассчитанные, исходя из экспериментально измеренных значений степени кристалличности и табулированных значений плотности обоих компонентов, в диапазоне концентраций ПОМ 97—99,5% оказались меньшими экспериментальных, Отсюда следует, что дефект плотности

Подобное поведение теплоемкости наблюдается у аморфных SiOa, Ge02 и Se при Г<,1 К. Этот эффект приписывают наличию небольшого числа низкочастотных оптических колебаний, обусловленных самой спецификой аморфного состояния. Например, теплоемкость полностью аморфного полиэтилена при низких температурах может быть описана путем комбинации частотного спектра, основанного на теории Тарасова, и малого числа (0,17% повторяющихся единиц) колебаний, имеющих характеристическую температуру 23 К. Таким образом, типичным для аморфных веществ является «сверхдебаевская», «избыточная» теплоемкость. Этот вклад в теплоемкость становится особенно заметным, если из экспериментально измеренных значений теплоемкости вычесть дебаевскую часть, найденную из ультразвуковых измерений, экстраполированных к О К.

Увеличение проводимости полимерных пленок ускоряет релаксацию электретного заряда и изменяет характер спектров токов ТСД. Эти закономерности были получены при изучении элек-третных свойств полимерных пленок, предварительно подвергнутых действию ионизирующих излучений. Исследовалась зависимость t/э = f(/), температурная зависимость проводимости и спектры токов ТСД пленок ПЭТФ, ПК, Ф-4-МБ-2, облученных разными дозами электронного и Y-излучения. Увеличение дозы приводит к росту проводимости пленок, особенно в области невысокой температуры (рис. 138, а), уменьшению времени релаксации электретной разности потенциалов т (рис. 138,6) и изменению спектров токов ТСД (рис. 138, в) [185]. В спектре появляется дополнительный низкотемпературный максимум, а основной максимум резко снижается по силе тока. Спектры токов ТСД исходных и облученных пленок были получены расчетным путем с помощью соотношений (201) и с учетом зависимости Yz = f(T) (рис. 136). Соответствие экспериментально измеренных и рассчитанных кривых еще раз свидетельствует о том, что процесс разрядки электретов обусловлен проводимостью пленки. Дополнительным подтверждением роли электрической проводимости в процессе релаксации электретного заряда, а также подтверждением справедливости слоистой модели диэлектрика являются данные о влиянии внешнего напряжения на процесс релаксации заряда. Исследовались токи ТСД электретов, полученных в коронном разряде из пленок ПЭТФ, при наличии внешнего напряжения на электродах. Установлено, что при плотном контакте пленки с электродами внешнее напряжение существенно изменяет форму кривых ТСД (рис. 139, а). При наличии изолирующих прокладок из ПТФЭ напряжение влияет лишь на силу тока, а форма кривой остается неизменной (рис. 139,6) [186]. Экспериментальные данные анализировались на основе модели двухслойного диэлектрика. Решая систему уравнений

При построении кривой, описывающей зависимость направления распространения полос скольжения от угла 0 при растяжении ориентированного полиэтилентерефталата [31] (см. рис. 11.26), константы были подобраны таким образом, чтобы удовлетворительно описывались точки, полученные в опытах при растяжении и сдвиге. Достигнутое хорошее согласие расчетных и экспериментально измеренных значений угла указывает на справедливость модифицированного уравнения Мизеса.

рассчитанный по т]'(со), не изменяет получаемых результатов. .Для всех пяти образцов линейного полиэтилена наблюдается довольно хорошее согласие рассчитанных с помощью форму-.лы (3) и экспериментально измеренных зависимостей a(t), если не считать систематических отклонений расчетных о от экспериментальной кривой при наибольшей из исследованных ско-

Физический смысл уравнений типа (2) и (3), описывающих зависимость температуры стеклования сетчатых полимеров от концентрации узлов сетки, в первом приближении может быть истолкован следующим образом. В соответствии с современными представлениями явление стеклования полимеров связано, во-первых, с наличием межмолекулярных связей, имеющих различную энергию, и, во-вторых, с ограничением свободной энергии вращения сегментов из-за стерических препятствий. В первом приближении межмолекулярные связи являются ответственными за первый член уравнения (2) или (3). Последовательное развитие этой идеи [57] дало возможность вычислять инкременты температур стеклования для атомов или групп атомов совершенно независимым путем, пользуясь данными по энергии когезии полимеров, являющейся количественной мерой энергии межмолекулярного взаимодействия, однако соответствие рассчитанных и экспериментально измеренных величин Гйпри этом существенно хуже, чем в изложенном выше методе Беккера. Метод Хайеса [57] был затем развит для линейных цепей Ви-маном [58] и Маринчиным и Романовым [59] с учетом вклада и стерического фактора в температуру стеклования, однако и в этом случае расхождение между расчетными и экспериментальными значениями оказалось довольно существенным. Сама идея такого подхода является весьма полезной, так как дает возможность приписать определенный физический смысл параметрам, однако она нуждается в дальнейшем развитии и обосновании.

Таким образом, подстановка избыточных (по отношению к структуре плотнейшей упаковки) значений Да„, экспериментально измеренных для нескольких переходов в стеклообразном состоянии, в соотношение (1.1) дает возможность отнести один из этих переходов к стеклованию. Однако на практике обнаруживаются весьма значительные отклонения от соотношения (1.1).

Для характеристики гибкости цепи имеет смысл рассматривать отношение экспериментально измеренных размеров цепи Ъ" и ее молекулярной массы: №1М. Эта величина (приведенный квадрат размеров) позволяет сопоставить гибкости цепей с разной молекулярной массой.

экспериментально измеренных значении критических концентраций. Одно из основных принятых им допущений состоит в том, что при достижении критической концентрации плотность распределения сегментов макромолекул в растворе становится однородной по всему объему. Результаты, получаемые при использовании трех различных теорий, приведены в табл. 2.




Электрическими свойствами Электрической проводимостью Электродный потенциал Эффективная константа Электрофильными свойствами Электрофильной реакционной Электрофильному механизму Электрофильном замещении Электромагнитным излучением

-
Яндекс.Метрика