|
|
|
Главная --> Справочник терминов Определяемой уравнением Из рис. 10.3, на котором представлено решение уравнения (10.2-39) для трех значений п, также следует, что имеются четыре области существования решения. На рис. 10.4 показана зависимость безразмерного расхода от безразмерного градиента давления G, определяемая уравнением (10.2-38), где параметром является s = = 1/п. Ясно заметна возрастающая нелинейность этой зависимости с увеличением отклонения от ньютоновского поведения. Особый интерес представляют точки изгиба на кривых. где U — энергия активации при данной температуре Т, определяемая уравнением (11.22). Критическое напряжение при О К Этот вывод находится в соответствии со вторым законом термодинамики, согласно которому упорядоченные системы стремятся к разупорядочению, причем мерой степени разупорядочен-ности системы служит ее энтропия S. В поисках условий, отвечающих наибольшей устойчивости, система всегда стремится к минимальному значению энергии (т. е. к минимуму энтальпии Я) и к максимально возможной в данных условиях степени разупо-рядоченности (т. е. к максимуму энтропии S). Таким образом, условия, отвечающие относительной устойчивости системы, должны определяться компромисом между значениями Н и S. Величиной, выражающей результат такого компромиса, является свободная энергия Гиббса G, определяемая уравнением Этот вывод находится в соответствии со вторым законом термодинамики, согласно которому упорядоченные системы стремятся к разупорядочению, причем мерой степени разупорядочен-ности системы служит ее энтропия S. В поисках условий, отвечающих наибольшей устойчивости, система всегда стремится к минимальному значению энергии (т. е. к минимуму энтальпии Я) и к максимально возможной в данных условиях степени разупо-рядоченности (т. е. к максимуму энтропии 5). Таким образом, условия, отвечающие относительной устойчивости системы, должны определяться компромисом между значениями Я и S. Величиной, выражающей результат такого компромиса, является свободная энергия Гиббса G, определяемая уравнением где К. — константа, определяемая уравнением (13.6); с — концентрация рассеивающих частиц в растворе; /?о — рэлеевское отношение, которое можно найти из уравнения (13.5); М — молекулярный вес рассеивающих частиц. где Р[ — степень поляризации, определяемая уравнением (16.17); РЮ — предельно достижимая степень поляризации, когда вращательное движение молекулы полностью прекращается (р->оо); А — константа, зависящая от используемой для измерения оптической системы; т — длительность флуоресценции (с); р — время релаксации молекулярной подвижности (с). где /С — константа, определяемая уравнением (13.6); с — концентрация рассеивающих частиц в растворе; RQ — рэлеевское отношение, которое можно найти из уравнения (13.5); М — молекулярный вес рассеивающих частиц. где Pf — степень поляризации, определяемая уравнением (16.17); Pfo — предельно достижимая степень поляризации, когда вращательное движение молекулы полностью прекращается (р->-оо); Л — константа, зависящая от используемой для измерения оптической системы; т — длительность флуоресценции (с); р — время релаксации молекулярной подвижности (с). Обратим внимание, что величина объемного расхода, определяемая уравнением (V. 182), в два раза превышает объемный расход, который имел бы место в случае перемещения жидкости червяком с такими же размерами при условии нулевого противодавления. Иначе говоря, объемный расход зоны загрузки равен удвоенной производительности вынужденного потока, рассчитанного для этой зоны. Величина постоянной прибора /г, определяемая уравнением Здесь Ре == 2RU/a — критерий Пекле [где U — максимальная скорость на оси потока, определяемая уравнением (III. 31); а — коэффициент температуропроводности расплава]. т. е. мерой кислотности ^иона R3NH, определяемой уравнением: т. е. мерой кислотности ^иона R3NH, определяемой уравнением: стантой диссоциации Кл, определяемой уравнением: Таким образом, ^° в l/jV0F раз отличается от суммы больц-мановских членов по всем существенно занятым энергетическим уровням вещества А. В отличие от статистической суммы, определяемой уравнением (4), в функции <7° отсчет энергии для всех веществ, участвующих в реакции, производится от одного и того же опорного значения, а не от специфичного для каждого вещества его нижнего энергетического уровня. Другим, отличием является присутствие в уравнении (24) сомножителя \INU\. Результирующий график изображен на рис. 6.12. В пределе больших Л (KR где мы выбрали одну компоненту (I). Она тождественна с точностью до нормирующего множителя корреляционной функции намагниченнос ти < М(0)М(г ) > , определяемой уравнением (10.9); расстояние между двумя точками ( i ) и ( / ) есть г . . = г . Используя правило усреднения (10,17), мы получаем молекул стремится к бесконечности. Для большинства практически интересных случаев это предположение вполне годится при вычислении параметров сетки. На рис. 7 приведены зависимости NJn от у для случайного и монодисперсного распределений при услории, что М достаточно велико. Различие в числе активных цепей наблюдается только для редких сеток; при больших густотах влияние исходного мо-лекулярновесового распределения не ощущается. Вообще, как показал Гордон [19], для любого исходного молекуляр-новесового распределения зависимости Na от у имеют общий характер: нулевой наклон в точке гелеобразования (Y = YC. Na = 0), затем проходят через точку перегиба с максимальным наклоном <1,5 и асимптотически снизу приближаются к прямой, определяемой уравнением (16). Здесь быстрая зависимость отделена, а функция ср и частота сог являются медленными функциями времени. Заметим, что зависимость от времени собственной частоты плазменных колебаний, определяемой уравнением (58.20), обусловлена зависимостью от времени диэлектрической проницаемости (58.19), которая теперь определяется медленно изменяющимися во времени распределениями частиц. При замедлении электронов в мишени образуется целый спектр фотонов различных энергий. Рентгеновский спектр является непрерывным, начинается с предельно высокой частоты, определяемой уравнением (2), и простирается к более низким частотам с постепенно убывающей интенсивностью. Средняя энергия излучения может быть принята равной приблизительно половине величины М^акс, получаемой по уравнению (2). На фоне этого непрерывного спектра наблюдаются отдельные пики значительно большей интенсивности. Эти пики, наблюдаемые лишь при более высоких напряжениях, отвечают электронным переходам между внутренними уровнями электронных оболочек атомов мишени. Рентгеновский спектр анализируют обычно, направляя излучение на кристалл (например, на кристалл хлористого натрия), который действует подобно диффракционной решетке спектрофотометра, работающего в области ультрафиолетового или видимого света. Более длинные волны рассеиваются кристаллом под большими углами Э согласно уравнению Брегга: Подставляя уравнение (1.82) в качестве х в уравнении (1.81), можно записать следующую зависимость для величины Л, определяемой уравнением (1.86): *) Этот вывод находится в противоречии с теорией Марка и Алфрея [8], согласно которой частичное плавление происходит и при у=0. Причина этого расхождения заключается в том, что указанные авторы вместо вероятности <о(х, у, г, n)dx, определяемой уравнением (15), используют функцию ш^, n)4nr2dr.  Окончании поглощения Определяют способность Определяют влажность Обобщенное уравнение Определена экспериментально Определения абсолютной Определения фенольных Обогащенных электронами Определения интенсивности |
- |
Навигация