|
|
|
Главная --> Справочник терминов Рассмотрим простейшую Рассмотрим простейший случай двух параллельных плоскостей, имеющих одинаковую степень черноты е0, между которыми помещено п параллельных экранов также с одинаковой степенью черноты е э. Суммарный тепловой поток между двумя поверхностями выражается уравнением (31), причем приведенная степень черноты Рассмотрим простейший случай уплотнения в цилиндре (рис. 8.14). Нормальная сила F0, приложенная к верхнему поршню, создает в материале напряжения — нормальное т:.г и радиальное т,т. Из-за существования радиального напряжения возникает сдвиговая сила трения, которая действует в направлении, противоположном нормальной силе. Поэтому сила FL, действующая на нижний поршень, окажется меньше, чем сила, приложенная к верхнему поршню. Составляя баланс сил, подобно тому как это было сделано при выводе уравнения Янсена, и предполагая, что трение о стенки существует, отношение осевого напряжения к радиальному постоянно для любой точки и коэффициент трения о стенку тоже постоянная величина, получим простое экспоненциальное соотношение между приложенной и передаваемой силами (подробно см. в разд. 8.11): Рассмотрим простейший пример образования этилацетата: Рассмотрим простейший пример образования этилацетата: Рассмотрим простейший случай, когда R = СНз, a R не содержит магнитных яд ер (т.е. 2 а2ГП2 = 0). Для метила константа спин-спинового взаимодействия отрицательна (а\ < 0), следовательно, второй член приведенной выше суммы положителен. Это означает, что скорость перехода к триплету будет замедляться, т.е. радикальные пары, в которых протоны находятся в верхнем спиновом состоянии, будут сохранять синглетный характер и легче реагировать с образованием продукта сдванаания. Поэтому последние будут образовываться с избыточной заселенностью протонов в верхнем состоянии. Равновесная заселенность спиновых состояний восстановится путем перехода протонов на низший уровень, что выражается появлением «отрицательных» пиков радиоэмиссин в спектрах ПМР. Именно такой спектр Рассмотрим простейший пример. Протонная пара t и k вращается вокруг выделенного направления так, что г,- k составляет 260 Рассмотрим простейший случай, когда система совершает работу только против внешнего давления, тогда dA = pdV, и первое начало запишется следующим образом: Изменение свойств атомов, когда они входят в состав молекулы, обусловлено тем, что атомные орбитали в молекуле исчезают, а их взаимодействие приводит к другому состоянию валентных электронов, которое можно наиболее просто описать с помощью молекулярных орбиталей. На этом основано описание химических связей и электронной структуры молекул в методе молекулярных орбиталей. Рассмотрим простейший случай взаимодействия. Рассмотрим простейший случай, когда R'=CH3, а R2 не содержит магнитных ядер (т.е. Ёа2/я2=0). Для некоторой доли Рассмотрим простейший случай, когда в свободно-молекулярном потоке V находится плоская пластина*). Пусть поток направлен вдоль оси ZH имеет скорость V. Поэтому распределение частиц в набегающем потоке имеет вид Более сложной является проблема стерической изомерии и сте-реорегулярности. Рассмотрим простейший тип винильного полимера, в котором замещающая группа X присоединена к каждому второму углеродному атому мономерного звена. Для простоты иллюстрации предположим, что полимерная цепь является плоским зигзагом. Тогда возможны два типа очень простых регулярных полимеров. В первом из них заместитель присоединен в одном и том^же положении вдоль* всей цепи": Рассмотрим простейшую ситуацию, когда цикл образуется из бифункционального ациклического предшественника типа 314, где С:1 и Сь несут функциональные группы, взаимодействие которых друг с другом может привести к образованию новой связи С—С. Рассмотрим простейшую модельную ситуацию, когда цикл образуется из бифункционального предшественника 268, где атомы углерода Са и Сь несут функциональные группы, взаимодействие которых может приводить к образованию новой связи С-С (схема 2.105). Рассмотрим простейшую модельную ситуацию, когда цикл образуется из бифункционального предшественника 268, где атомы углерода Са и Сь несут функционачьные группы, взаимодействие которых может приводить к обра-зеванию новой связи С-С (схема 2.105). Рассмотрим простейшую модельную ситуацию, когда цикл образуется из бифункционального предшественника 268, где атомы углерода Са и Сь несут функциональные группы, взаимодействие которых может приводить к образованию новой связи С—С (схема 2.105). Рассмотрим простейшую комбинацию, образованную из этих двух последовательно соединенных элементов (рис. 1.11). Такое модельное тело, обладающее одновременно упругостью и вязкостью, называется телом Максвелла. Для рассмотрения механизма образования статических напряжений рассмотрим простейшую трехкомпонентную модель, обладающую способностью к пластической и высокоэластической деформациям (рис. VIII.20). Если быстро растянуть или сжать такую модель, то в изотермических условиях напряжения, возникшие в высокоэластическом элементе, отрелаксируют до нуля. Формы атомных орбиталей. Рассмотрим простейшую модель — атом водорода В этом случае единственный электрон вращается вокруг ядра, находящегося в начале координат При этом он может находиться на различных энергетических уровнях и соответственно этим уровням может существовать в нескольких энергетических состояниях, причем основное состояние отвечает минимуму энергии Для атома водорода в основном состоянии полученные решения уравнения Шрединге-ра (?) имеют сферическую симметрию Существует несколько способов их изображения Мы рассмотрим наиболее наглядные Форма атомных орбиталей. Рассмотрим простейшую модель — атом водорода. В этом случае единственный электрон вращается вокруг ядра, находящегося в начале координат. При этом он может находиться на различных энергетических уровнях и соответственно этим уровням может находиться в нескольких энергетических состояниях, причем основное состояние отвечает минимуму энергии. Для атома водорода в основном состоянии полученные решения уравнения Шредингера (Ч*) имеют сферическую симметрию. Существует несколько способов их изображения. Мы рассмотрим наиболее наглядные. Рассмотрим простейшую комбинацию, образованную из этих двух последовательно соединенных элементов (рис. 1.17). Такое модельное тело, обладающее одновременно упругостью и вязкостью, называется телом Максвелла. Для иллюстрации этого положения рассмотрим простейшую схему процесса ламинарного смешения, при которой смешиваемые компоненты расположены слоями между тремя параллельными плоскостями. Слой А—дисперсионная среда с вязкостью г^; слой Б — диспергируемая фаза с вязкостью Ц2', слой В — снова дисперсионная среда. Расстояние между плоскостями Н; толщина слоя дисперсионной среды h. Для рассмотрения механизма образования статических напряжений рассмотрим простейшую трехкомпонентную модель, обладающую способностью к пластической и высокоэластической деформациям (рис. XI. 19). Если быстро растянуть или сжать такую модель, то в изотермических условиях возникшие в высокоэластическом элементе напряжения отрелаксируют до нуля. При охлаждении сдеформированной модели, картина резко изменится. Вследствие увеличения вязкости релаксация напряжений в высокоэластическом элементе будет происходить с очень малой скоростью, а если охладить модель ниже температуры стеклования, то высокоэластические напряжения окажутся практически «замороженными». Поскольку под действием напряжения в полимере происходит частичная ориентация полимерных цепей, «замораживание» напряжений соответствует «замораживанию» частично ориентированных полимерных цепей. Таким образом, основная причина возникновения остаточных напряжений — это возникающая в  Растворения хлористого Растворения нитроцеллюлозы Растворения охлаждают Растворения прибавляют Растворение происходит Растворенным веществом Растворенном состоянии Растворимых комплексов Растворимое состояние |
- |
Навигация